室内声学原理

常州无嗔

1.      室内声场
声音在户外传播 (点声源)
x  自由声场              LP=LW-20lgR-11
% l* y1 w- s  _% K4 h- l, fx  半自由声场           LP=LW-20lgR-8
) N9 T# v* L3 H1 g: Ux  ¼自由声场           LP=LW-20lgR-5
声音在室外的衰减
/ H% k  N) r0 `& E人类文明进步，建筑发展，形成复杂声场
0 b# t5 H  T% H5 N' {! ^9 e0 f3 O7 n& l7 E    室内声场的特征
2.       几何声学与波动声学
3.       反射界面和平均吸声系数
6 f3 M: v& i$ C+ U4.       室内声音的增长稳态与衰减
          ----从声音能量的角度研究室内声音形成和消失的过程
5.      混响时间
' b5 Q' u1 o- E- U% H8 j" p9 p$ l混响过程：当声源停止发声后，由于声音在室内各表面的反射，使室内声音不能马上停止，而是由大到小持续一段时间，这一衰减过程称为混响过程
混响时间：当室内声场达到稳态，声源停止发声后，声能衰减60dB(声能密度衰减到稳态的百万分之一时）所经历的时间
塞宾\依林\努特生(各公式的适用范围)
4 `" m8 }9 n3 D/ ea是由塞宾定义
0 O+ d5 K9 Q  C. J@    a＝被材料吸收的声能／　同样面积打开的窗子吸收的声能
8 V3 t* o8 W( l  ?混响时间计算的不准确性
/ ?: m9 |$ w# J9 k# r. A混响时间的意义
6.      平均自由程：
$ [; ]# w0 D. V2 j5 s声源停止发声后，在一定时间内，声波在室内反射的次数，决定于反射表面之间的平均距离，这一平均传播距离称为平均自由程　
一般规则几何型房间 为4V/S
% g+ s+ \5 ]& q7.      室内声场分布与混响半径
* h* G3 S, H- U4 L$ y室内稳态声压级公式 LP=LW+10lg(1/4pr²+4/R)
6 d# |, C  P3 I7 O8.         混响半径（临界半径） R0
. ]( j* g1 i4 I  r: e: B% G6 T        混响声能密度 =直达声能密度
        Q/4pr²=4/R
. w! I: n0 K3 v1 c* E    声能指向性因数Q=距声源较远的某点声压/同点同功率的无指向性的声源声压
5 x+ e/ F6 Y/ \5 g     　 应用于室内吸声减噪，当我们采用加大房间的吸声量来降低室内的噪声时，接受点若在混响半径之内，由于接受的主要是声源的直达声，因而效果不大
　对于听者而言要提高清晰度，就要求直达声较强，为此常采用指向性因数Ｑ较大的电声扬声器
9.      房间共振与共振频率
前面所述室内声音的增长、稳态和衰减过程，都是从能量的增长、平衡以及衰减予以分析的，并没有涉及声音的波动性质，没有涉及到声音的频率．但在实际情况中，室内有声源发声时，室内的声能密度就会由于声源的频率不同而有强有弱，即房间对不同的频率有不同的响应，房间本身也会共振．声源的频率与房间的共振频率越接近，越易引起房间的共振，这个频率的声能密度就越强．这必须用波动声学的驻波原理来分析
驻波    干涉　　波腹　　波节  L=n* l/2 　 　　　　　　　
& o- @) E% R9 i- T7 E( E& {4 K两平行墙面间的共振
矩形房间的共振  简并　　频率畸变　　声染色
% \- h! s7 n+ P) |(注: 这里3.14159.....显示不出来,所以大家看到的是字母P)

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