室内声学原理

常州无嗔

1.      室内声场
3 T9 N* e6 c) x1 G% _1 i5 e6 l声音在户外传播 (点声源)
x  自由声场              LP=LW-20lgR-11
( l) G$ I+ @  j( M6 O  }0 Gx  半自由声场           LP=LW-20lgR-8
& W% w2 x; X$ \) ?/ fx  ¼自由声场           LP=LW-20lgR-5
声音在室外的衰减
人类文明进步，建筑发展，形成复杂声场
0 @; U7 [, W7 P) [2 a3 w& Z, _6 B    室内声场的特征
8 ]. ]/ k* q4 h$ V2.       几何声学与波动声学
3.       反射界面和平均吸声系数
4.       室内声音的增长稳态与衰减
: z# J4 O- Y: u8 \          ----从声音能量的角度研究室内声音形成和消失的过程
5.      混响时间
混响过程：当声源停止发声后，由于声音在室内各表面的反射，使室内声音不能马上停止，而是由大到小持续一段时间，这一衰减过程称为混响过程
混响时间：当室内声场达到稳态，声源停止发声后，声能衰减60dB(声能密度衰减到稳态的百万分之一时）所经历的时间
8 v8 g6 R4 h; N* j5 c塞宾\依林\努特生(各公式的适用范围)
/ k$ E, b# G8 I' L: ?$ Q* `) ~6 T  Pa是由塞宾定义
@    a＝被材料吸收的声能／　同样面积打开的窗子吸收的声能
" Z0 O1 x. W1 _! p/ D混响时间计算的不准确性
混响时间的意义
6.      平均自由程：
声源停止发声后，在一定时间内，声波在室内反射的次数，决定于反射表面之间的平均距离，这一平均传播距离称为平均自由程　
7 \2 `5 U% S" Z" u, Y一般规则几何型房间 为4V/S
) R- B7 a: @* P* g$ x( B- y1 j7.      室内声场分布与混响半径
0 I! b$ f- B6 {  F室内稳态声压级公式 LP=LW+10lg(1/4pr²+4/R)
8.         混响半径（临界半径） R0
$ N, E/ }' W0 s: a1 Q8 d  D        混响声能密度 =直达声能密度
: Y1 [$ u: ?  s+ g# x) O7 N        Q/4pr²=4/R
# I7 v3 ^0 m& S% Y* \$ f    声能指向性因数Q=距声源较远的某点声压/同点同功率的无指向性的声源声压
     　 应用于室内吸声减噪，当我们采用加大房间的吸声量来降低室内的噪声时，接受点若在混响半径之内，由于接受的主要是声源的直达声，因而效果不大
9 M9 M/ k( o5 S6 L　对于听者而言要提高清晰度，就要求直达声较强，为此常采用指向性因数Ｑ较大的电声扬声器
9.      房间共振与共振频率
前面所述室内声音的增长、稳态和衰减过程，都是从能量的增长、平衡以及衰减予以分析的，并没有涉及声音的波动性质，没有涉及到声音的频率．但在实际情况中，室内有声源发声时，室内的声能密度就会由于声源的频率不同而有强有弱，即房间对不同的频率有不同的响应，房间本身也会共振．声源的频率与房间的共振频率越接近，越易引起房间的共振，这个频率的声能密度就越强．这必须用波动声学的驻波原理来分析
驻波    干涉　　波腹　　波节  L=n* l/2 　 　　　　　　　
两平行墙面间的共振
6 {; i5 _/ o5 p9 R2 H+ G  q矩形房间的共振  简并　　频率畸变　　声染色
(注: 这里3.14159.....显示不出来,所以大家看到的是字母P)

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