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1. 室内声场' _" q; z$ F# V4 [* ?4 z$ F0 F
声音在户外传播 (点声源)
' w: ~5 Q8 q, m* ?8 k, ox 自由声场 LP=LW-20lgR-11; q" f6 }& V( A2 s( v5 H
x 半自由声场 LP=LW-20lgR-8$ O w+ b2 a& Y' N) H3 q$ U
x ¼自由声场 LP=LW-20lgR-5
! N! W) G( L d$ S* S8 t声音在室外的衰减 b1 y7 ]+ ?3 y; ^( U
人类文明进步，建筑发展，形成复杂声场% t2 ^" z8 J7 k+ H6 B' _( y* t
室内声场的特征
% g/ ]. J$ ~+ m2. 几何声学与波动声学$ J0 @0 c( |& j$ X
3. 反射界面和平均吸声系数0 R8 P$ r' _, k
4. 室内声音的增长稳态与衰减; Z% E9 B" R2 ?" s
----从声音能量的角度研究室内声音形成和消失的过程
: i ~- {: J5 n; B! Q! v7 r, e5. 混响时间
" z) u% Q& g9 ^混响过程：当声源停止发声后，由于声音在室内各表面的反射，使室内声音不能马上停止，而是由大到小持续一段时间，这一衰减过程称为混响过程
! y9 O0 e, R1 ?( X" c1 I0 k混响时间：当室内声场达到稳态，声源停止发声后，声能衰减60dB(声能密度衰减到稳态的百万分之一时）所经历的时间
+ N8 e+ x# w+ ^6 K( q塞宾\依林\努特生(各公式的适用范围)
5 \& _( {, U" m( za是由塞宾定义
( z1 T+ p& r; H! `@ a＝被材料吸收的声能／ 同样面积打开的窗子吸收的声能
$ D0 g" q- U; q' ^3 T! f! f混响时间计算的不准确性
6 f, V3 w3 `2 z' N, Q. w混响时间的意义
d- ?, V6 R. P2 Z6. 平均自由程：
( o- q5 n1 m8 O声源停止发声后，在一定时间内，声波在室内反射的次数，决定于反射表面之间的平均距离，这一平均传播距离称为平均自由程 9 o1 P4 c+ l8 X I/ u' R9 [: X
一般规则几何型房间 为4V/S
! R, m1 f' B i# W& ?$ _$ U" V7. 室内声场分布与混响半径8 N$ a7 i( A# c/ N, o, [
室内稳态声压级公式 LP=LW+10lg(1/4pr²+4/R)
3 R& }, z, N( U7 c8. 混响半径（临界半径） R0% A, j( {3 U; ^/ }
混响声能密度 =直达声能密度5 z! U% C- d. v5 Z+ j3 `" T& T
Q/4pr²=4/R: e J4 o" c# Y! m
声能指向性因数Q=距声源较远的某点声压/同点同功率的无指向性的声源声压( B3 r7 a# D; Y+ e6 ?8 Q
应用于室内吸声减噪，当我们采用加大房间的吸声量来降低室内的噪声时，接受点若在混响半径之内，由于接受的主要是声源的直达声，因而效果不大
" k+ r4 E# u6 \9 R& P 对于听者而言要提高清晰度，就要求直达声较强，为此常采用指向性因数Ｑ较大的电声扬声器
3 F6 j u: \3 b% }$ ^+ R/ p) O9. 房间共振与共振频率
& `9 E# L! N+ ]- ]前面所述室内声音的增长、稳态和衰减过程，都是从能量的增长、平衡以及衰减予以分析的，并没有涉及声音的波动性质，没有涉及到声音的频率．但在实际情况中，室内有声源发声时，室内的声能密度就会由于声源的频率不同而有强有弱，即房间对不同的频率有不同的响应，房间本身也会共振．声源的频率与房间的共振频率越接近，越易引起房间的共振，这个频率的声能密度就越强．这必须用波动声学的驻波原理来分析0 F9 ^1 H2 W. X9 d" [
驻波 干涉 波腹 波节 L=n* l/2 * I6 q8 H& @; k$ {
两平行墙面间的共振8 q' G$ B w! ]7 W+ X( V. J
矩形房间的共振 简并 频率畸变 声染色
5 e) o3 i* a) G) e5 N$ V/ Q(注: 这里3.14159.....显示不出来,所以大家看到的是字母P) |
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发表于 2010-7-13 14:02:55
