|
|
1. 室内声场
; x5 X M' e M2 Y3 q4 z, { a声音在户外传播 (点声源)
0 N1 z( t0 u4 e5 wx 自由声场 LP=LW-20lgR-11
$ g+ g* V# S& w8 bx 半自由声场 LP=LW-20lgR-8
3 ?) [! S" Z/ F) m1 @- {x ¼自由声场 LP=LW-20lgR-5
) X, i1 w6 z# {" H/ J7 x声音在室外的衰减: _ r1 B* {# }1 T
人类文明进步，建筑发展，形成复杂声场
! u! Z( v3 d, i8 C3 ~ 室内声场的特征/ z) @1 N) {# O1 Z! A
2. 几何声学与波动声学% Z) D/ W& P1 T+ M! Q& o! Z
3. 反射界面和平均吸声系数
3 R; G# N- `% k- q/ \4. 室内声音的增长稳态与衰减( ^: Q- Z+ x! h! o- t9 Y2 g4 a
----从声音能量的角度研究室内声音形成和消失的过程
9 ]8 @4 `9 s" }8 `5. 混响时间
( X/ Q' O: P, g' ]混响过程：当声源停止发声后，由于声音在室内各表面的反射，使室内声音不能马上停止，而是由大到小持续一段时间，这一衰减过程称为混响过程' } C% G$ D; R! |% v* i8 U
混响时间：当室内声场达到稳态，声源停止发声后，声能衰减60dB(声能密度衰减到稳态的百万分之一时）所经历的时间
" U- {0 f3 X3 O& X( `$ ~ ]塞宾\依林\努特生(各公式的适用范围); m2 e0 D2 @5 V3 c' i' s, j' Q
a是由塞宾定义4 Z# N3 |+ P$ K6 N! [
@ a＝被材料吸收的声能／ 同样面积打开的窗子吸收的声能& x4 `" W1 P- c4 f
混响时间计算的不准确性6 N& n; k! v1 [1 K' }: F! y- F
混响时间的意义
) |7 t% a# Q1 Y" I5 e% Z6. 平均自由程：
6 a# C. t! ?0 L$ C( D- r, I2 z0 y- \. h声源停止发声后，在一定时间内，声波在室内反射的次数，决定于反射表面之间的平均距离，这一平均传播距离称为平均自由程
/ A; J# e2 d0 I一般规则几何型房间 为4V/S; [: N% ]' G: X# b
7. 室内声场分布与混响半径
- e3 }: I# I$ D: D室内稳态声压级公式 LP=LW+10lg(1/4pr²+4/R)* ?% f# k6 ?. T
8. 混响半径（临界半径） R0+ J$ Q/ e7 A9 `1 r+ z# G0 I2 Z
混响声能密度 =直达声能密度
+ o( M& q! y. Z0 H$ T! [ Q/4pr²=4/R7 v: B9 F! p u) v: u
声能指向性因数Q=距声源较远的某点声压/同点同功率的无指向性的声源声压' E3 X- J2 S( w2 G4 l9 s5 T
应用于室内吸声减噪，当我们采用加大房间的吸声量来降低室内的噪声时，接受点若在混响半径之内，由于接受的主要是声源的直达声，因而效果不大
2 p5 _+ |# M. }* t9 \0 f7 p 对于听者而言要提高清晰度，就要求直达声较强，为此常采用指向性因数Ｑ较大的电声扬声器
, q) v @, _/ K0 ~) H6 b' B9. 房间共振与共振频率6 Z1 R; G/ T0 G) d& _
前面所述室内声音的增长、稳态和衰减过程，都是从能量的增长、平衡以及衰减予以分析的，并没有涉及声音的波动性质，没有涉及到声音的频率．但在实际情况中，室内有声源发声时，室内的声能密度就会由于声源的频率不同而有强有弱，即房间对不同的频率有不同的响应，房间本身也会共振．声源的频率与房间的共振频率越接近，越易引起房间的共振，这个频率的声能密度就越强．这必须用波动声学的驻波原理来分析8 @$ c; K9 d/ ~' u
驻波 干涉 波腹 波节 L=n* l/2
' m+ i$ B- } |# W' d5 u两平行墙面间的共振
$ |0 l- K" e# O. r. K1 V矩形房间的共振 简并 频率畸变 声染色
0 ~& g* O9 T* \9 B3 b(注: 这里3.14159.....显示不出来,所以大家看到的是字母P) |
|
[复制链接]
发表于 2010-7-13 14:02:55
