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1. 室内声场. q# ~/ k+ d# ?) W, y
声音在户外传播 (点声源)! k" Z( e, D8 B) h3 q' J
x 自由声场 LP=LW-20lgR-11 P; u$ {, [1 Z0 w1 z
x 半自由声场 LP=LW-20lgR-8, u8 o- ^- f+ Z- Q" y g7 Z6 \
x ¼自由声场 LP=LW-20lgR-5' u" ~0 w8 d- ~' p. ?" y l
声音在室外的衰减* y+ s3 L) v, k |3 A1 G
人类文明进步，建筑发展，形成复杂声场" K9 M' q( c2 }. _6 U$ R
室内声场的特征
' y8 a% x& J. x- g. Y2. 几何声学与波动声学' h8 O9 a- r. Z0 e
3. 反射界面和平均吸声系数
, x" U/ W9 T! m" K" z4. 室内声音的增长稳态与衰减
) B0 _- {+ u5 a5 m ----从声音能量的角度研究室内声音形成和消失的过程
3 a+ w' Y/ q3 z3 l9 F8 o( J2 H5. 混响时间
5 U9 W* J, ?3 ]( U9 L8 E% m% b混响过程：当声源停止发声后，由于声音在室内各表面的反射，使室内声音不能马上停止，而是由大到小持续一段时间，这一衰减过程称为混响过程- Y/ T" e$ d/ n7 }) q
混响时间：当室内声场达到稳态，声源停止发声后，声能衰减60dB(声能密度衰减到稳态的百万分之一时）所经历的时间
* `/ ~ G+ l# N) M$ b0 Z( c$ M" a# D塞宾\依林\努特生(各公式的适用范围); A% o$ a- `4 P& x' @
a是由塞宾定义
- L/ }- A# q% Q) T6 k* [2 v/ O@ a＝被材料吸收的声能／ 同样面积打开的窗子吸收的声能
! t2 [/ h. s/ h- U( z' b混响时间计算的不准确性& `$ F# @6 B( D" p3 C# _
混响时间的意义' H! m r% p- m9 g1 q6 U+ q
6. 平均自由程：$ i) o, }5 E: z* R- i! l
声源停止发声后，在一定时间内，声波在室内反射的次数，决定于反射表面之间的平均距离，这一平均传播距离称为平均自由程 1 ^! {" o, z E# I; g7 u4 T
一般规则几何型房间 为4V/S+ p) |" n2 `" B1 o( x! G$ f
7. 室内声场分布与混响半径4 Q; s0 c+ V7 F$ |& G, Q
室内稳态声压级公式 LP=LW+10lg(1/4pr²+4/R)& ]& O1 ]0 y( Q) e, O; S
8. 混响半径（临界半径） R0. Y) ^5 t$ j0 [8 D- F, Z6 {. U$ g
混响声能密度 =直达声能密度
2 z& M- `3 T9 |/ L& i# ` Q/4pr²=4/R
% k2 m' ~4 B- P# y$ M! m) r% S 声能指向性因数Q=距声源较远的某点声压/同点同功率的无指向性的声源声压
& b N8 j! t5 z z- t6 ?+ ` 应用于室内吸声减噪，当我们采用加大房间的吸声量来降低室内的噪声时，接受点若在混响半径之内，由于接受的主要是声源的直达声，因而效果不大; X# F5 P( p6 o) v* a
对于听者而言要提高清晰度，就要求直达声较强，为此常采用指向性因数Ｑ较大的电声扬声器5 w! N. G" T; c) }1 @
9. 房间共振与共振频率
, ], e" P p; z5 C8 z前面所述室内声音的增长、稳态和衰减过程，都是从能量的增长、平衡以及衰减予以分析的，并没有涉及声音的波动性质，没有涉及到声音的频率．但在实际情况中，室内有声源发声时，室内的声能密度就会由于声源的频率不同而有强有弱，即房间对不同的频率有不同的响应，房间本身也会共振．声源的频率与房间的共振频率越接近，越易引起房间的共振，这个频率的声能密度就越强．这必须用波动声学的驻波原理来分析
' T9 V# K: E* L4 |! R& h驻波 干涉 波腹 波节 L=n* l/2 & Q5 |- X7 u: Z( P; ^) l
两平行墙面间的共振7 X( a, x: t, Q6 D: C6 M& U
矩形房间的共振 简并 频率畸变 声染色/ G# `& k! s% M4 [9 h3 n% }; t; l
(注: 这里3.14159.....显示不出来,所以大家看到的是字母P) |
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发表于 2010-7-13 14:02:55
