|
|
1. 室内声场( h' f1 I" a8 A! d, |
声音在户外传播 (点声源)
: w& T( L( b/ q5 V5 p! a( M/ f; q* A) Kx 自由声场 LP=LW-20lgR-11+ R& D' [* t: Y) Q! X
x 半自由声场 LP=LW-20lgR-8
9 _8 v+ G: l( `$ tx ¼自由声场 LP=LW-20lgR-5
: B/ I& q% b1 p声音在室外的衰减
& B; Q: r$ x9 l0 A( U& K人类文明进步，建筑发展，形成复杂声场$ ?* a' l5 B8 n) R H
室内声场的特征
- Y- i: L, G. B: o2. 几何声学与波动声学
: n. Q% g! N9 ], {$ b( X) z+ J3. 反射界面和平均吸声系数2 D0 b6 r6 x' r* h( b z" z5 g
4. 室内声音的增长稳态与衰减
) }% s Y4 |& B& T% I8 e ----从声音能量的角度研究室内声音形成和消失的过程
- b" u/ k( U# _* l' ?& E5. 混响时间
; _6 U. y) v: x: N8 N+ s( C+ e混响过程：当声源停止发声后，由于声音在室内各表面的反射，使室内声音不能马上停止，而是由大到小持续一段时间，这一衰减过程称为混响过程0 Q( r2 I8 G. ]0 J) Z& Y
混响时间：当室内声场达到稳态，声源停止发声后，声能衰减60dB(声能密度衰减到稳态的百万分之一时）所经历的时间
4 s* u7 q* k, H/ N0 Q* Q, {塞宾\依林\努特生(各公式的适用范围)
/ i5 Q# `# M% I: a9 [ Ca是由塞宾定义
O! k$ J g2 X: A9 s) b5 e0 e( ]@ a＝被材料吸收的声能／ 同样面积打开的窗子吸收的声能
{) V$ H9 e& a7 \! K0 _# e混响时间计算的不准确性( _) E+ C5 p" O$ B8 P
混响时间的意义
7 n! w9 z* ]) _: y, |! l9 q) |6. 平均自由程：1 s- D8 o% n) u8 f9 k/ y* w
声源停止发声后，在一定时间内，声波在室内反射的次数，决定于反射表面之间的平均距离，这一平均传播距离称为平均自由程
. R1 X( K' U- `4 ~! l一般规则几何型房间 为4V/S- ?1 v- t* I7 z. b. D
7. 室内声场分布与混响半径' C- n- H$ E# N2 A' z1 z9 z
室内稳态声压级公式 LP=LW+10lg(1/4pr²+4/R): u& ^" r0 u: c; ?8 G
8. 混响半径（临界半径） R0: |) v3 P% u& S5 Y7 Y' f
混响声能密度 =直达声能密度
. H! }8 X" B) q- F Q/4pr²=4/R$ b% y& m0 F' T. n8 N% p) G
声能指向性因数Q=距声源较远的某点声压/同点同功率的无指向性的声源声压
& r O" h; O' S 应用于室内吸声减噪，当我们采用加大房间的吸声量来降低室内的噪声时，接受点若在混响半径之内，由于接受的主要是声源的直达声，因而效果不大1 N v* K/ a; K, _- N9 f
对于听者而言要提高清晰度，就要求直达声较强，为此常采用指向性因数Ｑ较大的电声扬声器
+ H8 L; E" e7 N3 N3 L9. 房间共振与共振频率$ s" B3 B# T! u4 ]8 u, |$ j
前面所述室内声音的增长、稳态和衰减过程，都是从能量的增长、平衡以及衰减予以分析的，并没有涉及声音的波动性质，没有涉及到声音的频率．但在实际情况中，室内有声源发声时，室内的声能密度就会由于声源的频率不同而有强有弱，即房间对不同的频率有不同的响应，房间本身也会共振．声源的频率与房间的共振频率越接近，越易引起房间的共振，这个频率的声能密度就越强．这必须用波动声学的驻波原理来分析" z+ n/ m3 R" r$ E; K& X
驻波 干涉 波腹 波节 L=n* l/2
% Q; L4 q* W' V8 U两平行墙面间的共振
. d9 k/ X8 S! T2 H J$ i# l$ t. Q矩形房间的共振 简并 频率畸变 声染色5 m% e) n+ Q" V) k; x
(注: 这里3.14159.....显示不出来,所以大家看到的是字母P) |
|
[复制链接]
发表于 2010-7-13 14:02:55
QQ好友和群
收藏
转播
分享
顶
踩