|
|
发表于 2010-7-13
|
|阅读模式
1. 室内声场* K+ d( p+ T" c/ L# P6 b
声音在户外传播 (点声源)4 P% R& `! @# l7 I W
x 自由声场 LP=LW-20lgR-11. v/ C3 t( U" |/ r
x 半自由声场 LP=LW-20lgR-8
. R- Y2 j) m. u# ]1 zx ¼自由声场 LP=LW-20lgR-5
- T- X. [$ M* H) m- H# @- V声音在室外的衰减) \; F2 J3 {& m( l# b/ T( s! x
人类文明进步，建筑发展，形成复杂声场
: v5 A5 Y/ N! b7 l3 O 室内声场的特征
0 Q s) g; s. v% N2. 几何声学与波动声学
& `/ e' s# X X' f4 g3. 反射界面和平均吸声系数
9 r* x2 z+ X, ?5 F: W4. 室内声音的增长稳态与衰减" [2 |1 l6 l; d% `2 Q, L3 B
----从声音能量的角度研究室内声音形成和消失的过程0 |1 P" o& c6 b
5. 混响时间
8 z- f) q+ w# ~8 B2 A6 V3 L! e混响过程：当声源停止发声后，由于声音在室内各表面的反射，使室内声音不能马上停止，而是由大到小持续一段时间，这一衰减过程称为混响过程
4 e6 g6 U2 a9 Z# Q3 t- u& ~混响时间：当室内声场达到稳态，声源停止发声后，声能衰减60dB(声能密度衰减到稳态的百万分之一时）所经历的时间$ x, Y& T% |* {0 D
塞宾\依林\努特生(各公式的适用范围)- J! M! H- Z! d. |
a是由塞宾定义
3 d$ ?/ } q- C1 U' ^@ a＝被材料吸收的声能／ 同样面积打开的窗子吸收的声能2 U% N5 A2 K) ^* `/ ?* u3 P& {
混响时间计算的不准确性' C" d a+ _3 o5 z0 { |
混响时间的意义/ ^ D4 N6 _9 }9 D( O, G
6. 平均自由程：
$ O* {( R. j! s声源停止发声后，在一定时间内，声波在室内反射的次数，决定于反射表面之间的平均距离，这一平均传播距离称为平均自由程
5 J; H8 m: K( \$ z0 ~7 N一般规则几何型房间 为4V/S
4 i4 q+ x% o N) ~% c9 h# K; }7. 室内声场分布与混响半径/ J2 |4 l9 K( E. f, o) K3 B
室内稳态声压级公式 LP=LW+10lg(1/4pr²+4/R)
, d, u9 f' \* @8. 混响半径（临界半径） R0
# t6 Y% ]4 R& C$ E' P 混响声能密度 =直达声能密度; c: O" N: r: S6 C6 F. D
Q/4pr²=4/R8 G. V! b0 F2 T" s+ ?2 m; z7 ?
声能指向性因数Q=距声源较远的某点声压/同点同功率的无指向性的声源声压
! w) ?, L* X* h 应用于室内吸声减噪，当我们采用加大房间的吸声量来降低室内的噪声时，接受点若在混响半径之内，由于接受的主要是声源的直达声，因而效果不大
: T# y# m/ T4 f% \2 X5 `7 S 对于听者而言要提高清晰度，就要求直达声较强，为此常采用指向性因数Ｑ较大的电声扬声器8 p( }; O* r0 \
9. 房间共振与共振频率
" W1 z) b0 `5 P) M: c. i0 X6 C+ ^% E前面所述室内声音的增长、稳态和衰减过程，都是从能量的增长、平衡以及衰减予以分析的，并没有涉及声音的波动性质，没有涉及到声音的频率．但在实际情况中，室内有声源发声时，室内的声能密度就会由于声源的频率不同而有强有弱，即房间对不同的频率有不同的响应，房间本身也会共振．声源的频率与房间的共振频率越接近，越易引起房间的共振，这个频率的声能密度就越强．这必须用波动声学的驻波原理来分析* B6 w4 u. f& _' y! f8 _* d" }1 F
驻波 干涉 波腹 波节 L=n* l/2
; u! D# j1 z' {2 b: _6 C两平行墙面间的共振$ I2 \% o8 c5 ?* a4 s
矩形房间的共振 简并 频率畸变 声染色, ]6 Y6 ]6 R2 @
(注: 这里3.14159.....显示不出来,所以大家看到的是字母P) |
|
[复制链接]
